The elastic deformation, which occu

The elastic deformation, which occurs in the first stage of the load-displacement curve, is due to bending of the edges, the elongation of cell walls and the gas pressure trapped in the cells. In the samples corresponding to points B and B’, for the different type of foam studied deformation is not visible (see Fig. 10 and Fig.12). This deformation is almost reversible, and it occurs uniformly throughout the sample. In this elastic stage, regions with higher or lower deformation were not observed, that is, it is not possible to locate the beginning of the deformation on the images shown.. This deformation is not uniform due to the irregular structure of the foam (the pore size distribution, density gradient, different thickness of cell walls, etc.), as shown in Fig. 3 and Fig. 4. The slight slope (see Fig. 9 and Fig. 11) that characterizes this region may be related to the compression of fluid trapped in the cells, or the presence of tensile stresses in the cell walls. The slope increases with increasing density of the foam (see Table 1). The initial collapse begins in a small group of cells. The initial failure appears in the region with the lowest local density of the sample.

A progressive collapse of the cells was observed in the “plateau” stage of the load displacement curve, as shown by points C, D and F in Fig. 10 and C’, D’ and F’ in Fig. 12 (see also Fig. 9 and Fig. 10). After reaching the elastic limit, the collapse of the cells starts, mostly by distortion (stretching), rotation and/or sliding of the edges and cell walls, with permanent deformation (see points C and C’ in Fig. 10 and Fig. 12, respectively). The mechanisms are schematically shown in Fig. 14. The cell distortions arise at multiple cells along a deformation band of material. The distortions involve phenomena based on geometric and material non linearities: (i) plastic buckling manifests itself suddenly through cell walls followed by localized plasticity and (ii) bending of at least one cell in each of the susceptible cells. Despite these inelastic mechanisms, - cells do not collapse. Those cells most susceptible to distortions are elliptic and contain curved cell walls. The plastic buckling and bending of individual cells induces strain concentrations in neighbouring cells and causes both elastic distortion and rotations. If neighbouring cells have comparable strength, the resulting stress redistribution will be sufficient to localize deformation in an entire layer of the cells, normal to the loading axis. However, these strains must be insufficient to cause a buckling instability in contiguous cells along the loading axis, perhaps because an elastic part is retained.

Résultats (Français) 1:

La déformation élastique, qui se produit dans la première étape de la courbe charge-déplacement, est due à la flexion des bords, l'allongement des parois cellulaires et la pression du gaz piégé dans les cellules. Dans les échantillons correspondant à des points B et B ', pour les différents types de mousse étudié la déformation est pas visible (voir fig. 10 et Fig.12). Cette déformation est presque réversible, et il se produit de façon uniforme dans l'échantillon. Dans cette étape élastique, les régions dont la déformation supérieure ou inférieure n'a été observé, ce qui signifie qu'il est impossible de localiser le début de la déformation dans les images présentées .. Cette déformation est pas uniforme en raison de la structure irrégulière de la mousse (le taille des pores de la distribution, gradient de densité, l'épaisseur différente des parois cellulaires, etc.), comme le montre la Fig. 3 et la Fig. 4. La légère pente (voir Fig. 9 et Fig. 11) qui caractérise cette région peuvent être liées à la compression de fluide piégé dans les cellules, ou la présence de contraintes de traction dans les parois cellulaires. Les augmentations de la pente avec l'augmentation de la densité de la mousse (voir tableau 1). L'effondrement initial commence dans un petit groupe de cellules. L'échec local initial apparaît dans la région avec la plus faible densité de l'échantillon. Un effondrement progressif des cellules a été observée dans le "plateau" stade de la courbe de déplacement de charge, comme indiqué par les points 100, 500 et F dans la figure. 10 et 100 ', 500' et F 'sur la figure. 12 (voir aussi Fig. 9 et Fig. 10). Après avoir atteint la limite d'élasticité, l'effondrement des cellules commence, la plupart du temps par la distorsion (étirement), la rotation et / ou de glissement des bords et les parois cellulaires, avec une déformation permanente (voir les points 100 et 100 'sur la Fig. 10 et Fig. 12 , respectivement). Les mécanismes sont schématiquement représentés sur la figure. 14. Les distorsions cellulaires surviennent à de multiples cellules le long d'une bande de déformation du matériau. Les phénomènes géométriques sur la base de non linéarités et distorsions matérielles consistent à: (i) le flambage plastique se manifeste soudainement suivie par plasticité localisée à travers les parois des cellules et (ii) la flexion d'au moins une cellule dans chacune des cellules sensibles. Malgré ces mécanismes inélastiques, - cellules ne fusionnent pas. Ces distorsions sont elliptiques incurvées et contient les cellules plus sensibles aux parois cellulaires. La déformation plastique et la flexion de chaque cellule induit des concentrations de contraintes dans les cellules voisines et provoque à la fois la déformation élastique et la rotation. Si les cellules voisines ont une résistance comparable, la redistribution de stress sera suffisante pour localiser la déformation résultante en une couche entière, des cellules normales à l'axe de chargement. Cependant, ces souches doivent être insuffisante pour provoquer une instabilité au flambage dans des cellules contiguës le long de l'axe de chargement, peut-être parce une partie élastique est retenue.